緊縮機液膜密封是靠在間隙中形成的壓力液體膜阻止液體泄露，并對形成間隙的密封元件起潤滑作用，本節(jié)將用潤滑理論簡樸闡明液膜密封的機理。

為包管緊縮機浮動環(huán)密封正常事情，使環(huán)與軸不產(chǎn)生摩擦，密封間歇中封液發(fā)生的浮動力嬰年夜 于或即是浮環(huán)重力G與端面摩擦力F之和。

所謂浮動力PW 就是依據(jù)流體動壓潤滑理論在密 時光隙中所發(fā)生的流體動壓力p之協(xié)力。

l.間隙活動的雷諾數(shù)

因為封液經(jīng)由過程緊縮機浮動環(huán)密封間隙中的泄露量巨細與封液流經(jīng)聞隙時的活動狀況有關， 而判定活動狀況是層流或貓流常用雷諾數(shù)R的巨細。

眾所周知，雷諾數(shù)R.較小時， 活動為層流，當R.增年夜到定值時，層流會改變?yōu)橥牧骰顒印?/p>

在浮動環(huán)密封間歇封液的軸向活動是由環(huán)兩側的壓力差引起的，周向活動則是因軸的扭轉及封液粘性的緣故。

不同標的目的的活動狀況都須要依據(jù)雷諾數(shù)的巨細來判別。

環(huán)密封中由層流變?yōu)槎肆鞯呐R界雷諾數(shù)還與單元長度上浮環(huán)個數(shù)及軸的轉速有關， 跟著浮環(huán)個數(shù)增多及轉速升高，臨界雷諾數(shù)降落。

一股R.<1000時，間隙軸向活動狀況為層流。

判別,泰勒對兩個齊心扭轉圓柱體間的活動不亂性的研討指出當內(nèi)圓柱扭轉速率到達必定 值時(設外圓柱靜止不動),間隙中的活動泛起許多環(huán)形渦，即泰勒渦，此時活動狀況不再 為層流。

當T<41.2時，活動為層流，年夜于此值活動開端不不亂，泛起泰勒渦。

2.泄露量計算

1) 層流活動的泄露量計算公式

泄露量與壓差Op,向隙c 成正比。減小問隙c 使泄露量低落，而間隙巨細還要斟酌浮 環(huán)與軸的磨損。

跟著節(jié)流長度1的增年夜，泄露爾減小，假如低壓側密封環(huán)兩側壓力差很年夜, 為削減泄露景,可增添環(huán)數(shù),使節(jié)流長度增長。

在用式(4-16) 計算泄露量時，先判定活動狀況的雷諾數(shù)或泰勒數(shù)的巨細,式(4-16) 只合用于R..<1000,R.<1900 或T<41.2 的層流活動。

2) 湍流活動時的泄溺量計算公式

由沿程喪失的基礎公式來計算密封間隙中的均勻速率可，沿程喪失公式式與 層流時的式比擬,湍流時，偏疼日對泄混量的影響娶小得多，面且間隙c 及 節(jié)流長度1的影響也都比層流時要小些。

對付密封間歇不同的多環(huán)構造，計算泄露量時,其聞隙可取各環(huán)的均勻值。